重力外波（infragravity waves） 是频率 低于风波的表面重力波——包括波浪 和长浪 ——因此对应于波谱 中低于 通过风直接产生的频率的部分。
重力外波是由较短周期的海浪产生的海面重力波 。次重力波的振幅在浅水区最为相关，特别是在受到高振幅和长周期风浪和海浪 袭击的海岸线上。风浪和海浪 较短，典型的主导周期为 1 至 25 秒。相比之下，次重力波的主要周期通常为 80 到 300 秒，[ 1] 海啸 的典型周期，它们具有相似的传播特性，包括在深水中的极快 速度。这将重力外波与正常的海洋重力波 区分开来，后者是由作用于海面的风产生的，并且比产生的风慢。
无论下文讨论的其产生机制的细节如何，重力外波都是撞击重力波的这些次谐波。[ 2]
根据波浪周期对海浪频谱 进行分类。[ 3] 严格来说，重力外波只是重力波的一个子类别，是指所有周期大于 30 秒的重力波。这可能包括潮汐 和海洋罗斯贝波 等现象，但常见的科学用途仅限于由风波组产生的重力波。
“重力外波”一词似乎是由沃尔特·芒克 在 1950 年创造的。[ 3] [ 4]
当它穿过离岸的沙洲时，可以看到冲浪破裂。沙洲有助于产生重力外波，反过来又由它们塑造。 两个主要过程可以解释能量从短风波到长重力外波的转移，这两个过程在浅水和陡峭的风浪中都很重要。最常见的过程是由 Munk 和 Tucker 首次观察到并由 Longuet-Higgins 和 Stewart 解释的风波列的次谐波 相互作用。[ 5] 单色 的，所以它们形成了组。这些成群的波浪引起的斯托克斯漂移 将更多的水输送到波浪最高的地方。波浪还以一种可以解释为力量的方式推动水：辐射应力的发散。结合质量和动量守恒，Longuet-Higgins 和 Stewart 用三种不同的方法给出了现在众所周知的结果。也就是说，平均海平面以等于组长度的波长振荡，在风浪最高的地方处于低水平，在这些波浪最低的地方处于高水平。海面的这种振荡与短波振幅的平方成正比，当群速度 接近浅水波的速度时变得非常大。当底部倾斜时，这个过程的细节会被修改，这通常是靠近海岸的情况，但该理论捕捉到了在大多数情况下观察到的重要影响，即这种“冲浪节拍”的高水位随着海浪到达最低幅度。
Graham Symonds 和他的合作者后来提出了另一个过程。[ 6]
[ 7] [ 8]
冰架过程。 已经观察到沿北美太平洋沿岸产生的重力外波跨洋传播到南极洲 并在那里撞击罗斯冰架 。它们的频率与冰架自然频率更紧密地耦合在一起，并且它们产生的冰架运动比正常的海洋重力波膨胀幅度更大。此外，它们不会像正常的海浪那样受到海冰的影响。结果，它们会弯曲浮冰架，例如罗斯冰架；这种弯曲对冰架上的破裂有很大影响。[ 2] [ 9]
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