Joncțiunea p-n este regiunea (sau interfața) dintre două tipuri de materialsemiconductor unul de tipp și altul de tipn în interiorul aceluiașicristal semiconductor.Partea „p ” (pozitivă) conține un exces de "găuri" (zone cu lipsă de electroni), în timp ce partea „n ” (negativă) conține un exces deelectroni în învelișurile exterioare aleatomilor neutri de acolo. Acest lucru permite curentului electric să treacă prin joncțiune doar într-o singură direcție. Joncțiuneapn este creată prin dopare (introducerea unei cantități mici de atomi din materiale care prezintă excedent de electroni sau din contra, lipsă de electroni), de exemplu prin implantarea ionică,difuzia de materiale cu exces de electroni sau de găuri (dopanți) sau prinepitaxie (creșterea unui strat de cristal dopat cu un tip de dopant deasupra unui strat de cristal dopat cu alt tip de dopant). Dacă s-ar folosi două bucăți de material separate, aceasta ar introduce o limită de separație între semiconductori care i-ar inhiba sever utilitatea prin împrăștierea electronilor și a găurilor.
Procesele care au loc într-o joncțiune determină proprietățile electrice ale dispozitivelor semiconductoare. Aceste procese sunt influențate de regimul de polarizare a regiunilor.
Prin plecarea golurilor în regiunean și a electronilor în regiuneap, vor apărea în cele două regiuni sarcini electrice spațiale de semn opus (constituite din acceptori și donori ionizați).
Aceste sarcini electrice creează uncâmp electric îndreptat de lasemiconductorul de tip n spre semiconductorul de tipp și produc o barieră de potențial care se opunedifuziei purtătorilor majoritari, favorizând trecerea prin joncțiune a purtătorilor minoritari.
La echilibru termic:
Rezultă că într-o joncțiunep–n, fără o tensiune externă aplicată, se ajunge la o condiție de echilibru în care se formează o diferență de potențial peste joncțiune. Această diferență de potențial se numește „potențial încorporat”.
Regiunile din apropierea interfețeip–n își pierd neutralitatea și majoritatea purtătorilor mobili, formând regiunea de încărcare a spațiului sau stratul de epuizare (vezifigura A).
În polarizarea directă, tipulp de semiconductor este conectat cu terminalul pozitiv și tipuln de semiconductor este conectat cu terminalul negativ. Această configurație face ca găurile din regiunea de tipp și electronii din regiunea de tipn să fie împinse spre joncțiune și să înceapă să neutralizeze zona de epuizare, reducându-i lățimea. Potențialul pozitiv aplicat materialului de tipp respinge găurile, în timp ce potențialul negativ aplicat materialului de tipn respinge electronii. Modificarea potențialului dintre laturap și laturan scade sau schimbă semnul. Odată cu creșterea tensiunii de polarizare directă, zona de epuizare devine în cele din urmă suficient de subțire încât câmpul electric al zonei să nu poată contracara mișcarea purtătorului de sarcină de-a lungul joncțiuniip–n, ceea ce, în consecință, reducerezistența electrică. Electronii care traversează joncțiuneap–n în materialul de tipp (sau găurile care traversează materialul de tipn) difuzează în regiunea neutră din apropiere. Cantitatea de difuzie minoritară în zonele aproape neutre determină cantitatea de curent care poate trece prin diodă.Doar purtătorii majoritari (electroni în material de tipn sau găuri în tipp') pot trece printr-un semiconductor pentru o lungime macroscopică. Având în vedere acest lucru, luați în considerare fluxul de electroni prin joncțiune. Polarizarea directă provoacă o forță asupra electronilor împingându-i din parteaN către parteaP. Cu polarizarea directă, regiunea de epuizare este suficient de îngustă încât electronii pot traversa joncțiunea și pot injecta în materialul de tipp. Cu toate acestea, ei nu continuă să curgă prin materialul de tipp la infinit, deoarece este favorabil din punct de vedere energetic pentru ei să se recombine cu găuri. Lungimea medie pe care o parcurge un electron prin materialul de tipp înainte de recombinare se numește lungimea difuziei și este de obicei de ordinul micrometrilor.[1]Deși electronii pătrund doar la mică distanță în materialul de tipp, curentul electric continuă neîntrerupt, deoarece găurile (purtătorii majoritari) încep să curgă în direcția opusă. Curentul total (suma curenților de electroni și de găuri) este constant în spațiu, deoarece orice variație ar provoca acumularea de sarcină în timp (aceasta este legea curentă a lui Kirchhoff). Fluxul găurilor din regiunea de tipp în regiunea de tipn este exact analog cu fluxul de electroni de laN laP (electronii și găurile schimbă rolurile și semnele tuturor curenților și tensiunilor sunt inversate).Prin urmare, imaginea macroscopică a fluxului de curent prin diodă implică electroni care curg prin regiunea de tipn către joncțiune, găuri care curg prin regiunea de tipp în direcția opusă către joncțiune și cele două specii de purtători recombinându-se constant în vecinătatea joncțiunii. Electronii și găurile călătoresc în direcții opuse, dar au și sarcini opuse, astfel încât curentul total este în aceeași direcție pe ambele părți ale diodei, după cum este necesar.Ecuația diodei Shockley, sau legea diodei, numită după co-inventatorul tranzistorului William Shockley de la Bell Telephone Laboratories, modelează caracteristicile operaționale de polarizare directă ale unei joncțiunip–n în afara regiunii de avalanșă (conductoare polarizată invers).
unde
Conectarea regiunii de tipp la borna negativă a sursei de tensiune și a regiunii de tipn la borna pozitivă corespunde polarizării inverse. Dacă o diodă este polarizată invers, tensiunea lacatod este comparativ mai mare decât laanod. Prin urmare, curge foarte puțin curent până când dioda se defectează. Conexiunile sunt ilustrate în diagrama alăturată.Deoarece materialul de tipp este acum conectat la terminalul negativ al sursei de alimentare, „găurile” din materialul de tipp sunt îndepărtate de joncțiune, lăsând în urmă ioni încărcați și provocând creșterea lățimii regiunii de epuizare. De asemenea, deoarece regiunea de tipn este conectată la terminalul pozitiv, electronii sunt îndepărtați de joncțiune, cu efect similar. Acest lucru crește bariera de tensiune provocând o rezistență ridicată la fluxul purtătorilor de sarcină, permițând astfel curentului electric minim să traverseze joncțiuneap–n. Creșterea rezistenței joncțiuniip–n are ca rezultat joncțiunea să se comporte ca un izolator.
Puterea câmpului electric al zonei de epuizare crește pe măsură ce tensiunea de polarizare inversă crește. Odată ce intensitatea câmpului electric crește dincolo de un nivel critic, zona de epuizare a joncțiuniip–n se defectează și curentul începe să curgă, de obicei fie prin proces de străpungereZener, fie prin avalanșă. Ambele procese de străpungere sunt nedistructive și sunt reversibile, atâta timp cât cantitatea de curent care curge nu atinge niveluri care să provoace supraîncălzirea materialului semiconductor și să provoace daune termice.
Acest efect este folosit în avantaj în circuitele regulatoare cu diode Zener. Diodele Zener au o tensiune de avarie scăzută. O valoare standard pentru tensiunea de străpungere este de exemplu 5,6 V. Aceasta înseamnă că tensiunea la catod nu poate fi cu aproximativ 5,6 V mai mare decât tensiunea la anod (deși există o ușoară creștere cu curentul), deoarece dioda se defectează și, prin urmare, conduc, dacă tensiunea devine mai mare. Acest lucru, de fapt, limitează tensiunea pe diodă.
O altă aplicație a polarizării inverse sunt diodeleVaricap, în care lățimea zonei de epuizare (controlată cu tensiunea de polarizare inversă) modifică capacitatea diodei.
