Изобретение относится к области оптоэлектроники и может найти применение в системах инфракрасной техники и спектроскопии.The invention relates to the field of optoelectronics and can find application in infrared systems and spectroscopy.
Известны инфракрасные дисперсионные фильтры для широкого диапазона длин волн от 2 до 50 мкм [Исследование инфракрасных дисперсионных фильтров. В.Г. Верещагин, Н.А. Борисевич. Журнал прикладной спектроскопии, т. 8, вып. 4, с. 613-617]. В основе принципа действия дисперсионных фильтров лежит эффект Христиансена, заключающийся в том, что система, состоящая из малых частиц, помещенных в иммерсионную среду (твердую, жидкость или воздух), становится прозрачной в определенном участке спектра из-за совпадения их показателей преломления на этом участке спектра.Known infrared dispersion filters for a wide range of wavelengths from 2 to 50 microns [Study of infrared dispersion filters. V.G. Vereshchagin, N.A. Borisevich. Journal of Applied Spectroscopy, vol. 8, no. 4, p. 613-617]. The principle of operation of dispersion filters is based on the Christiansen effect, which consists in the fact that a system consisting of small particles placed in an immersion medium (solid, liquid or air) becomes transparent in a certain region of the spectrum due to the coincidence of their refractive indices in this region spectrum.
Конструктивно дисперсионные фильтры представляют собой плоско-параллельные пластины, прозрачные в данной области спектра, малые частицы диспергирующего вещества, осажденные на внутреннюю поверхность одной из пластин и заключенные между пластинами жидкости или воздуха в качестве иммерсионной среды. Контур полосы пропускания дисперсионных фильтров качественно описывается формулой Рамана [С.У. Кайтап. Ргос. 1пй. Асай. 8ск, А, 29381, 1949] к 1-и?) где 1 - толщина слоя; й - средний размер частиц; к - эмпирический коэффициент приблизительно равный 1; λ - длина волны; п1, п2 - показатели преломления компонент.Structurally, dispersion filters are plane-parallel plates transparent in a given spectral region, small particles of a dispersing substance deposited on the inner surface of one of the plates and enclosed between liquid or air plates as an immersion medium. The bandwidth profile of dispersion filters is qualitatively described by the Raman formula [S.U. Kaytap. Rgos. 1p. Asai. 8sk, A, 29381, 1949] to 1?) Where 1 is the layer thickness; d is the average particle size; k is an empirical coefficient approximately equal to 1; λ is the wavelength; n1 , n2 - refractive indices of the components.
Из формулы следует, что сильное влияние на полуширину полосы пропускания фильтра оказывает разность показателей преломления диспергирующих веществ. Пропускание в максимуме полосы находится в пределах 30-65%.It follows from the formula that the difference in the refractive indices of dispersing substances has a strong effect on the half-width of the filter passband. The transmission at the maximum band is in the range of 30-65%.
Недостатком этих фильтров является то, что их полоса пропускания фиксирована и неуправляема, а это затрудняет применение фильтров, например, в спектроанализаторах с автоматизированными систе мами управления.The disadvantage of these filters is that their bandwidth is fixed and uncontrollable, and this complicates the use of filters, for example, in spectrum analyzers with automated control systems.
Наиболее близким по сущности к предлагаемому изобретению является жидкокристаллический управляемый фильтр типа резонатора Фабри-Перо (патент США № 5150236), который, по существу, является гибридной комбинацией структур Фабри-Перо и жидкокристаллической ячейки. Он включает плоско-параллельные прозрачные электроды, покрытие с высокой отражательной способностью, ориентирующие слои и жидкий кристалл, заключенный между ними. Для управления коэффициентом преломления жидкого кристалла к пластинам подключен источник управляющего напряжения. В этом случае управляемость обусловливается спецификой жидкого кристалла, заключающейся в упорядоченной переориентации молекул ЖК при приложении электрического поля.The closest in essence to the present invention is a liquid crystal controlled filter such as a Fabry-Perot resonator (US patent No. 5150236), which, in essence, is a hybrid combination of Fabry-Perot structures and a liquid crystal cell. It includes plane-parallel transparent electrodes, a highly reflective coating, orienting layers and a liquid crystal enclosed between them. To control the refractive index of the liquid crystal, a control voltage source is connected to the plates. In this case, controllability is determined by the specifics of a liquid crystal, which consists in an ordered reorientation of LC molecules upon application of an electric field.
Данное устройство подобно по принципу функционирования резонатору Фабри-Перо. Падающий на структуру свет, удовлетворяющий условиям резонанса, образует стоячие волны в резонаторе и эффективно пропускается им. Таким образом, идеальный спектр пропускания является периодической функцией, состоящей из узких резонансных полос, в пределах которых происходит эффективное пропускание, и отделенных зоной сильной режекции. Режектируемое излучение с длинами волн, не отвечающими условиям резонанса, обратно отражается структурой.This device is similar in principle to the Fabry-Perot resonator. The light incident on the structure, satisfying the resonance conditions, forms standing waves in the resonator and is effectively transmitted by it. Thus, the ideal transmission spectrum is a periodic function consisting of narrow resonance bands within which effective transmission occurs and separated by a strong rejection zone. Radiated radiation with wavelengths not matching resonance conditions is reflected back by the structure.
Ширина полосы пропускания известного фильтра, определяемая по полуспаду резонансной кривой, определяется по формулеThe bandwidth of the known filter, determined by the half-life of the resonance curve, is determined by the formula
где К - коэффициент отражения; 1 - расстояние между пластинами.where K is the reflection coefficient; 1 - the distance between the plates.
Как можно видеть из (2), полосу пропускания фильтра можно изменять управлением оптической длиной п1. Использование внутри резонатора жидкого кристалла, показатель преломления И которого может меняться в электрическом поле, позволяет быстро, электронным способом настроиться на необхо димую резонансную полосу.As can be seen from (2), the passband of the filter can be changed by controlling the optical length n1. The use of a liquid crystal inside the resonator, the refractive index AND of which can change in the electric field, allows you to quickly, electronically tune to the required resonance band.
В этом случае управляемость И обусловлена спецификой ориентации молекул жидкого кристалла, индуцируемой внешним электрическим полем.In this case, the controllability of I is determined by the specific orientation of the liquid crystal molecules induced by an external electric field.
При этом диапазон изменения λ определяется выражениемThe range of variation of λ is determined by the expression
А/У-ЛЙ (3) пA / U-LY (3) p
Величина изменения И для жидких кристаллов в среднем №<0,2, что ограничивает диапазон изменения полосы пропускания на уровне ~0,1λ. Так, например, для видимой области реально достигнутое Δλ=60-80 нм, а для наиболее длинноволнового участка λ=1600 нм, Δλ=120-160 нм. Ширина полосы пропускания фильтра, как видно из (2), также весьма узкая δλ<<Δλ, что является существенным недостатком данного устройства.The magnitude of the change And for liquid crystals on average No. <0.2, which limits the range of variation of the passband at the level of ~ 0.1λ. So, for example, for the visible region, actually achieved Δλ = 60-80 nm, and for the longest wavelength section λ = 1600 nm, Δλ = 120-160 nm. The filter bandwidth, as can be seen from (2), is also very narrow δλ << Δλ, which is a significant drawback of this device.
Другими недостатками известного изобретения являются высокое требование к параллельности, зеркальности пластин, отсутствие дефектов и потерь в полости резонатора, что ограничивает возмож ность его применения.Other disadvantages of the known invention are the high requirement for parallelism, specularity of the plates, the absence of defects and losses in the cavity of the resonator, which limits the possibility of its use.
- 1 016161- 1 016161
Отметим также, что данный управляемый фильтр обеспечивает оптическую фильтрацию только линейно поляризованного света, что также является его недостатком.We also note that this controllable filter provides optical filtering of only linearly polarized light, which is also its drawback.
Задачами изобретения являются расширение полосы пропускания фильтра, диапазона изменений полосы пропускания и устранение зависимости его характеристик от поляризации падающего излучения.The objectives of the invention are to expand the passband of the filter, the range of changes in the passband and eliminate the dependence of its characteristics on the polarization of the incident radiation.
Задачи решаются тем, что в известном устройстве, состоящем из прозрачных электродов, между которыми расположен слой жидкого кристалла и подключенного к электродам источника электрического напряжения, на внутренней поверхности одного из электродов размещаются микрочастицы вещества с коэффициентом преломления, который резко меняется в требуемом диапазоне спектра. Под действием электрического поля коэффициент преломления жидкого кристалла изменяется и принимает значения, совпадающие с коэффициентом преломления микрочастицы в требуемом диапазоне спектра. В таком исполнении работа фильтра принципиально отличается от работы известных фильтров. В данном случае предлагаемый фильтр по принципу работы подобен дисперсионному, в котором коэффициентом преломления одного из компонента - жидкого кристалла - можно управлять электрическим полем. Наличие частиц в жидком кристалле обусловливает сильное рассеяние света во всем рабочем диапазоне спектра, кроме полосы, где коэффициенты преломления микрочастиц и жидкого кристалла близки. При приложении напряжения происходит переориентация молекул жидкого кристалла, и его показатель преломления изменяется. При этом полоса пропускания фильтра смещается в сторону длин волн, где показатель преломления микрочастиц близок к новому значению показателя преломления жидкого кристалла. Таким образом, в предлагаемом фильтре изменением приложенного напряжения можно управлять его полосой пропускания.The problems are solved by the fact that in the known device, consisting of transparent electrodes, between which there is a layer of a liquid crystal and an electric voltage source connected to the electrodes, microparticles of a substance with a refractive index that sharply changes in the required range of the spectrum are placed on the inner surface of one of the electrodes. Under the influence of an electric field, the refractive index of a liquid crystal changes and assumes values that coincide with the refractive index of a microparticle in the required range of the spectrum. In this design, the filter operation is fundamentally different from the operation of known filters. In this case, the proposed filter is similar in principle to a dispersive filter, in which the refractive index of one of the components — liquid crystal — can be controlled by an electric field. The presence of particles in a liquid crystal causes strong light scattering in the entire working range of the spectrum, except for the band where the refractive indices of the microparticles and the liquid crystal are close. When voltage is applied, the liquid crystal molecules are reoriented, and its refractive index changes. In this case, the passband of the filter is shifted towards the wavelengths, where the refractive index of the microparticles is close to the new value of the refractive index of the liquid crystal. Thus, in the proposed filter by changing the applied voltage, you can control its passband.
На фиг. 1 показан общий вид предлагаемого управляемого жидкокристаллического фильтра.In FIG. 1 shows a General view of the proposed managed liquid crystal filter.
На фиг. 2 показана спектральная зависимость коэффициента преломления двуокиси алюминия.In FIG. 2 shows the spectral dependence of the refractive index of aluminum dioxide.
На фиг. 3 приведены спектры пропускания данного фильтра без (а) и (б)с приложением напряжения 6 В выше порогового.In FIG. Figure 3 shows the transmission spectra of this filter without (a) and (b) with the application of a voltage of 6 V above the threshold.
На фиг. 4 показаны спектры пропускания предлагаемого фильтра на смеси 5СВ-С2-Н22 с частицами окиси алюминия при толщине ячейки 35 мкм и разных частотах приложенного электрического поля напряжением 9 В: а - 1 МГц; Ь - 1 кГц.In FIG. 4 shows the transmission spectra of the proposed filter on a mixture of 5CB-C2-H22 with aluminum oxide particles at a cell thickness of 35 μm and different frequencies of the applied electric field voltage of 9 V: a - 1 MHz; B - 1 kHz.
Устройство содержит слои прозрачных электродов 1, слой жидкого кристалла 2, частицы диспергирующего вещества 3 и источник управляющего напряжения 4, подключенного к электродам 1.The device contains layers of transparent electrodes 1, a layer of liquid crystal 2, particles of a dispersant 3 and a source of control voltage 4 connected to the electrodes 1.
Устройство работает следующим образом. В отсутствие приложенного напряжения излучение проходит через прозрачный электрод 1, затем при прохождении через слой жидкого кристалла 2 с равномерно распределенными в нем частицами 3 испытывает рассеяние, если на данной длине волны показатели преломления их отличаются. При этом интенсивность излучения, прошедшего через фильтр, сильно ослабевает. Если же на каком-либо участке длин волн излучения λ0 показатели преломления частиц и жидкого кристалла близки, то в соответствии с формулой Рамана, среда становится прозрачной для этого участка длин волн.The device operates as follows. In the absence of an applied voltage, radiation passes through a transparent electrode 1, then when passing through a layer of a liquid crystal 2 with particles 3 evenly distributed in it, it experiences scattering if their refractive indices are different at a given wavelength. In this case, the intensity of the radiation passing through the filter is greatly weakened. If, on a certain part of the radiation wavelength λ0, the refractive indices of the particles and the liquid crystal are close, then, in accordance with the Raman formula, the medium becomes transparent for this part of the wavelengths.
При подаче напряжения смещения определенной величины или частоты показатель преломления жидкого кристалла изменяется, и теперь близость показателей преломления частиц и жидкого кристалла соответствует другому участку спектра. Это приводит к тому, что полоса пропускания фильтра смещается относительно начального положения λ0.When a bias voltage of a certain magnitude or frequency is applied, the refractive index of the liquid crystal changes, and now the proximity of the refractive indices of the particles and the liquid crystal corresponds to another part of the spectrum. This leads to the fact that the passband of the filter is shifted relative to the initial position λ0.
Для конкретной реализации предлагаемого управляемого жидкокристаллического фильтра были использованы проводящие германиевые пластины, прозрачные в инфракрасной области спектра, с нанесенными с наружных сторон омическими контактами. На внутренней стороне одной из пластин были осаждены микрочастицы двуокиси алюминия со средними размерами 10 мкм с дисперсионной кривой показателя преломления, показанной на фиг. 2.For a specific implementation of the proposed controlled liquid crystal filter, conductive germanium plates were used that were transparent in the infrared region of the spectrum with ohmic contacts applied on the outside. Microparticles of aluminum dioxide with an average size of 10 μm were deposited on the inner side of one of the plates with the dispersion curve of the refractive index shown in FIG. 2.
Пластины были прижаты друг к другу через ограничивающие тефлоновые прокладки толщиной 35 мкм. Промежуток между пластинами был заполнен нематическим жидким кристаллом марки МББА с отрицательной анизотропией диэлектрической постоянной и показателями преломления η =1,54 и П||=1,75 при 700 нм при температуре 25°С и мало изменялся (до 6 мкм) из-за отсутствия значительных резонансных полос.The plates were pressed against each other through 35 μm thick Teflon gaskets. The gap between the plates was filled with a MBBA nematic liquid crystal with negative dielectric constant anisotropy and refractive indices η = 1.54 and и || = 1.75 at 700 nm at 25 ° C and changed little (up to 6 μm) due to lack of significant resonance bands.
Так как подложки не подвергались предварительной обработке, то молекулы жидкого кристалла не имеют определенную ориентацию. Поэтому коэффициент преломления матрицы соответствуют ее среднему значению, определяемому соотношением ην=1/3(2η +п ) и равному 1,61.Since the substrates were not subjected to pretreatment, the liquid crystal molecules do not have a specific orientation. Therefore, the refractive index of the matrix correspond to its average value determined by the relation ην =1/3 (2η + n) and equal to 1.61.
Как можно видеть на фиг. 3, соответствующий максимум полосы пропускания ν,=1896 см-1(/.,,=5,26 мкм) без приложенного напряжения совпадает с точкой пересечения дисперсионных кривых средних коэффициентов преломления матрицы и окиси алюминия, что подтверждает наблюдаемый эффект как эффект Христиансена.As can be seen in FIG. 3, the corresponding maximum bandwidth ν, = 1896 cm-1 (/.,,=5.26 μm) without applied voltage coincides with the intersection of the dispersion curves of the average refractive indices of the matrix and aluminum oxide, which confirms the observed effect as the Christiansen effect.
При приложении к ячейке электрического поля до 3,5 В полоса пропускания не изменяется, затем смещается в коротковолновую область спектра по мере увеличения напряжения до 7 В, достигая значения ν,=2320 см-1 (λ,=2,6 мкм), как можно видеть на фиг. 3.When an electric field of up to 3.5 V is applied to the cell, the bandwidth does not change, then it shifts to the short-wavelength region of the spectrum as the voltage increases to 7 V, reaching ν, = 2320 cm-1 (λ, = 2.6 μm), as can be seen in FIG. 3.
Изменение частоты полосы пропускания объясняется следующим образом. При необработанныхThe change in bandwidth is explained as follows. When untreated
- 2 016161 подложках молекулы МББА являются неориентированными, и, соответственно, в таком состоянии жидкий кристалл имеет средний показатель преломления ην. Из-за того что МББА является жидким кристаллом с отрицательной оптической анизотропией, то при приложении электрического поля происходит постепенная переориентация молекул жидкого кристалла, которые при напряжении 7 В стремятся ориентироваться параллельно подложке. При этом электрический вектор падающего излучения лежит в одной плоскости с длинными осями молекул ЖК. Это способствует тому, что коэффициент преломления увеличивается и стремится к значению п8=1/2(п±+п||). Полное совпадение с величиной коэффициента преломления п, чистого МББА не происходит из-за неполной ориентации молекул ЖК, которым мешают частицы окиси алюминия.- 2 016161 substrates of the MBBA molecule are non-oriented, and, accordingly, in this state, the liquid crystal has an average refractive index of ην . Due to the fact that MBBA is a liquid crystal with negative optical anisotropy, a gradual reorientation of liquid crystal molecules occurs when an electric field is applied, which tend to orient themselves parallel to the substrate at a voltage of 7 V. In this case, the electric vector of the incident radiation lies in the same plane with the long axes of the LC molecules. This contributes to the fact that the refractive index increases and approaches the value n =81/2 (n± + n ||). Full coincidence with the value of the refractive index n of pure MBBA does not occur due to incomplete orientation of LC molecules, which are interfered with by alumina particles.
Управление полосой пропускания возможно также при изменении не величины напряжения, а ее частоты. Для использования данного эффекта был разработан так называемый двухчастотный жидкий кристалл. Он состоит из трех компонентов: 4-н-пентил-4'-цианобифенил (5СВ), 4-гексилоксифениловый эфир-4'-гексилокси-3 нитробензойной кислоты (С2), 4-бутил-4'-(гексилоксифенилоксикарбонил)фенилкарбонат (Н22) с мольным соотношением 1:1:1,5 соответственно. Эта жидкокристаллическая смесь при некоторой критической частоте 100 кГц переходит из состояния с положительной анизотропией диэлектрической проницаемости к отрицательной. Поэтому при низких частотах приложенного напряжения молекулы ориентируются перпендикулярно подложке, а показатель преломления имеет минимальное значение. При частотах выше критической ориентация молекул переходит в планарную, т. е. параллельно подложке и показатель преломления становится больше. При этом, как показали эксперименты, оптимальное напряжение, прикладываемое к ячейке с германиевыми подложками и толщиной 35 мкм, составляет 9 В.Bandwidth control is also possible when changing not the magnitude of the voltage, but its frequency. To use this effect, a so-called two-frequency liquid crystal has been developed. It consists of three components: 4-n-pentyl-4'-cyanobiphenyl (5CB), 4-hexyloxyphenyl ether-4'-hexyloxy-3 nitrobenzoic acid (C2), 4-butyl-4 '- (hexyloxyphenyloxycarbonyl) phenyl carbonate (H22 ) with a molar ratio of 1: 1: 1.5, respectively. This liquid crystal mixture at a certain critical frequency of 100 kHz passes from a state with positive dielectric constant anisotropy to negative. Therefore, at low frequencies of the applied voltage, the molecules are oriented perpendicular to the substrate, and the refractive index has a minimum value. At frequencies above the critical, the orientation of the molecules becomes planar, i.e., parallel to the substrate and the refractive index becomes larger. Moreover, as shown by experiments, the optimal voltage applied to the cell with germanium substrates and a thickness of 35 μm is 9 V.
Как видно из фиг. 4, при разных частотах приложенного электрического поля максимум полосы пропускания разный, что объясняется переориентацией молекул жидкого кристалла с гомеотропной на планарную. То есть, изменяя частоту приложенного электрического поля, можно менять полосу пропускания ячейки.As can be seen from FIG. 4, at different frequencies of the applied electric field, the maximum bandwidth is different, which is explained by the reorientation of liquid crystal molecules from homeotropic to planar. That is, by changing the frequency of the applied electric field, you can change the bandwidth of the cell.
Таким образом, создан управляемый электрическим полем инфракрасный фильтр. При этом, меняя вещество частиц и жидкого кристалла, можно менять перестраиваемый диапазон длин волн от видимой до дальней инфракрасной области. Как видно из вышеизложенного, предлагаемый управляемый фильтр имеет более широкий диапазон управления полосой пропускания, может иметь более широкую полосу пропускания, чем известный фильтр, и является поляризационно независимым. Он очень прост в изготовлении и может быть применен как для видимой области, так и для инфракрасной области спектра.Thus, an infrared filter controlled by an electric field is created. At the same time, changing the substance of particles and liquid crystal, you can change the tunable wavelength range from visible to far infrared. As can be seen from the foregoing, the proposed controllable filter has a wider bandwidth control range, can have a wider passband than the known filter, and is polarization independent. It is very simple to manufacture and can be applied both for the visible region and for the infrared region of the spectrum.
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| EA201000347AEA016161B1 (en) | 2009-05-05 | 2009-05-05 | Controllable liquid-crystal filter |
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| EA201000347AEA016161B1 (en) | 2009-05-05 | 2009-05-05 | Controllable liquid-crystal filter |
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| EA201000347A1 EA201000347A1 (en) | 2010-12-30 |
| EA016161B1true EA016161B1 (en) | 2012-02-28 |
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| EA201000347AEA016161B1 (en) | 2009-05-05 | 2009-05-05 | Controllable liquid-crystal filter |
| Country | Link |
|---|---|
| EA (1) | EA016161B1 (en) |
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5150236A (en)* | 1990-08-31 | 1992-09-22 | Bell Communications Research, Inc. | Tunable liquid crystal etalon filter |
| JPH1048589A (en)* | 1996-08-06 | 1998-02-20 | Seiko Epson Corp | Variable soft focus filter |
| RU2126548C1 (en)* | 1994-04-26 | 1999-02-20 | Хернелль Электрооптик АБ | Glass filter for welding |
| JPH11119186A (en)* | 1997-07-31 | 1999-04-30 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Tunable filter |
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5150236A (en)* | 1990-08-31 | 1992-09-22 | Bell Communications Research, Inc. | Tunable liquid crystal etalon filter |
| RU2126548C1 (en)* | 1994-04-26 | 1999-02-20 | Хернелль Электрооптик АБ | Glass filter for welding |
| JPH1048589A (en)* | 1996-08-06 | 1998-02-20 | Seiko Epson Corp | Variable soft focus filter |
| JPH11119186A (en)* | 1997-07-31 | 1999-04-30 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Tunable filter |
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EA201000347A1 (en) | 2010-12-30 |
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| CN102709799B (en) | A kind of broadband continuous tunable frequency-stabilized laser | |
| US10418775B2 (en) | External cavity tunable laser with dual beam outputs | |
| US5469279A (en) | Chiral smectic liquid crystal multipass optical filters including a variable retarder (and a variable isotropic spacer) | |
| Liu et al. | Broadband and wide angle quarter-wave plate based on single-layered anisotropic terahertz metasurface | |
| Jia et al. | Realization of multi-band perfect absorber in graphene based metal-insulator-metal metamaterials | |
| CN101533159A (en) | Third level Fabry-Perot cavity type tunable ray filter system | |
| CN103105686A (en) | Reflection type terahertz tunable polarization controller | |
| CN107065233B (en) | An electro-optic tunable filter based on subwavelength high-contrast grating | |
| WO2014036842A1 (en) | Tunable laser for outputting non-polarized light | |
| WO2014036843A1 (en) | Spectrum analysis device | |
| Alvarez-Sanchis et al. | Loss-induced performance limits of all-dielectric metasurfaces for terahertz sensing | |
| Ren et al. | Active optical switches based on polarization-tuned guided-mode resonance filters for optical communication | |
| WO2015101049A1 (en) | Tunable laser system | |
| Zografopoulos et al. | Design of switchable guided-mode resonant filters in zenithal-bistable liquid-crystal gratings | |
| WO2014036844A1 (en) | Polarization-irrelevant tunable fabry-perot filter | |
| KR20170018765A (en) | Meta-structure and tunable optical device including the same | |
| CN118693528A (en) | A vanadium dioxide integrated supersurface device | |
| Arkhipkin et al. | Electro-and magneto-optical switching of defect modes in one-dimensional photonic crystals | |
| Gevorgyan | Tunable reflectance of a two-defect-layer cholesteric liquid crystal | |
| Tolmachev et al. | Electrically tunable Fabry-Perot resonator based on microstructured Si containing liquid crystal | |
| WO2014036845A1 (en) | Tunable optical filter irrelevant to polarization state of incident light | |
| CN102044833A (en) | Method for setting broadband continuously-tunable lasers and implementation device thereof | |
| EA016161B1 (en) | Controllable liquid-crystal filter | |
| Chodorow et al. | Liquid crystal materials in THz technologies | |
| WO2013189108A1 (en) | Tunable fabry-pérot filter |
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | Lapse of a eurasian patent due to non-payment of renewal fees within the time limit in the following designated state(s) | Designated state(s):AM AZ BY KZ KG MD TJ TM RU |