Movatterモバイル変換

Naar inhoud springen

Rochelimiet

Koppelingen bewerken

Uit Wikipedia, de vrije encyclopedie

Beschouw een vloeistofmassa samengehouden door de zwaartekracht in omloop om een ander object. Ver van de Rochelimiet is deze vrijwel bolvormig.

Dichter bij de Rochelimiet wordt het lichaam vervormd doorgetijdenkrachten.

Binnen de Rochelimiet kan de eigen zwaartekracht het lichaam niet meer bijeen houden, waardoor het lichaam desintegreert.

De rode pijltjes geven aan dat deeltjes op kortere afstand van het grotere object hun omloop sneller doorlopen dan deeltjes die verder weg staan.

Door het verschil in omloopsnelheid vormt het materiaal geleidelijk een ring om het grotere object.

DeRochelimiet is de afstand waarbinnen eenhemellichaam dat samengehouden wordt door zijn eigenzwaartekracht, zal desintegreren door de inwerking vangetijdenkrachten door een tweede, zwaarder hemellichaam. Binnen de Rochelimiet zal omlopend materiaal zich verspreiden tot een ring. Daarbuiten zal materiaal samenkomen (en een hemellichaam vormen). De term is genoemd naarÉdouard Roche, deFranse astronoom die deze theoretische limiet in 1848 voor het eerst berekende.

De Rochelimiet moet niet worden verward met het concept van deRochelob (ook wel Rochekwab of -lel), dat ook genoemd is naar Édouard Roche. De Rochelob beschrijft de limieten waar een object in omloop om twee andere objecten wordt ingevangen door het ene of het andere object.

De term "Rochelimiet" is van toepassing opsatellieten die desintegreren door degetijdenkrachten, veroorzaakt door het object waaromheen zedraaien. Er zijn satellieten,kunstmatig ennatuurlijk, die binnen hun vloeistof-Rochelimiet draaien. De manenMetis vanJupiter enPan vanSaturnus zijn hier voorbeelden van. Ze desintegreren niet door huntreksterkte en ook doordat ze in werkelijkheid niet vloeibaar zijn. In zo'n situatie is het mogelijk dat een object in rust op het oppervlak van zo'n maan wordt weggetrokken door getijdenkrachten, afhankelijk van waar het is tussen demassamiddelpunten van de satelliet en planeet. Een zwakkere satelliet, zoals eenkomeet, kan opgebroken worden zodra hij binnen de Rochelimiet komt. Dekomeet Shoemaker-Levy 9 had een vervallende baan om Jupiter en kwam in juli 1992 binnen zijn Rochelimiet, waarbij de komeet in een aantal kleinere fragmenten opbrak, die vervolgens in 1994 op de planeet neerstortten.

Doordat getijdenkrachten binnen de Rochelimiet groter zijn dan de zwaartekracht, kan binnen die limiet geen grotere satelliet uit kleinere delen samensmelten. Alle ringen vanplaneten bevinden zich binnen hun Rochelimiet. Het kunnen de restanten van de protoplanetaireaccretieschijf zijn. Ze kunnen ook gevormd zijn doordat een maan uiteenviel toen hij binnen de Rochelimiet kwam.

De Rochelimiet bepalen

[bewerken |brontekst bewerken]

De Rochelimiet hangt af van de starheid van de satelliet. Aan de ene kant is er een heelstar lichaam dat niet vervormt totdat het uit elkaar valt door de getijdenkrachten. Aan de andere kant zijn er zeer vloeibare satellieten die meer vervormen naarmate de getijdenkrachten toenemen totdat ze uiteenvallen.

Voor een starre satelliet wordt starheid verwaarloosd door ervan uit te gaan dat het materiaal dat het hemellichaam vormt slechts door de eigen zwaartekracht bijeen wordt gehouden. Andere effecten, zoalsgetijdendeformatie van het zware object en rotatie van de satelliet, worden ook verwaarloosd. De Rochelimiet, $d {\displaystyle d}$ , is dan als volgt:

d=R\left(2\;{\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{\tfrac {1}{3}}\approx 1{,}260\,R\left({\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{\tfrac {1}{3}}

met $R {\displaystyle R}$ destraal van het zware object, $\rho _{M}$ dedichtheid van het zware object en $\rho _{m}$ de dichtheid van de satelliet.

Getijdenkrachten zorgen ervoor dat vloeibare satellieten uitrekken, waardoor getijdenkrachten nog meer invloed krijgen en de satelliet eerder zal desintegreren. De berekening is zeer complex en kan niet exact worden opgelost, maar het volgende is een goede benadering:

d\approx 2{,}423\,R\left({\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{\tfrac {1}{3}}

waaruit blijkt dat een vloeibaar hemellichaam op ongeveer een twee keer zo grote afstand zal desintegreren dan een star lichaam van gelijke dichtheid.

Echte satellieten liggen ergens tussen deze twee extremen in. Ze zijn door internewrijving,viscositeit en chemische bindingen nooit perfect star of perfect vloeibaar.

Starre satellieten

[bewerken |brontekst bewerken]

Zoals hierboven gezegd, is de formule om de Rochelimiet, $d {\displaystyle d}$ , van een star,bolvormig hemellichaam in omloop om eenbolvormig zwaarder hemellichaam:

d=R\left(2\,{\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{\tfrac {1}{3}}

met $R {\displaystyle R}$ destraal van het zware hemellichaam, $\rho _{M}$ dedichtheid van het zware hemellichaam en $\rho _{m}$ de dichtheid van de satelliet. Bij deze benadering voor een star hemellichaam is geen rekening gehouden met de vervorming van de bolvorm van de satelliet door getijdenkrachten en is daarom slechts een benadering van de werkelijke Rochelimiet.

Merk op dat als de dichtheid van de satelliet meer dan twee keer zo groot is als die van het zware object (in geval van een rotsachtige maan in omloop om eengasreus), de Rochelimiet binnen de straal van het zware object ligt en dus niet relevant is.

Afleiding van de formule

[bewerken |brontekst bewerken]

Om de Rochelimiet te bepalen, zullen we een kleine massa $u {\displaystyle u}$ op het oppervlak van een satelliet het dichtst bij het zware object beschouwen. Er werken twee krachten op deze massa: de zwaartekracht van de satelliet en de zwaartekracht van het zware object. Omdat de satelliet zich al in eenvrije val om het zware object beweegt, is slechts de zwaartekracht van het zware object relevant.

Afleiding van de Rochelimiet

Met behulp vanNewtons zwaartekrachtwet kan de zwaartekracht $F_{G}$ op massa $u {\displaystyle u}$ richting de satelliet met massa $m {\displaystyle m}$ en straal $r {\displaystyle r}$ als volgt worden uitgedrukt:

F_{G}={\frac {Gmu}{r^{2}}}

Degetijdenkracht $F_{T}$ op massa $u {\displaystyle u}$ richting het zware object met straal $R {\displaystyle R}$ en afstand $d {\displaystyle d}$ tussen de zwaartepunten van de twee hemellichamen kan worden uitgedrukt als:

F_{T}={\frac {2GMur}{d^{3}}}

De Rochelimiet wordt bereikt wanneer de zwaartekracht en de getijdenkracht aan elkaar gelijk zijn:

F_{G}=F_{T}

dus als:

{\frac {Gmu}{r^{2}}}={\frac {2GMur}{d^{3}}}

Waaruit snel de Rochelimiet, $d {\displaystyle d}$ , volgt:

d=r\left(2M/m\right)^{\tfrac {1}{3}}

We willen echter niet de straal van de satelliet in deze uitdrukking laten staan. We herschrijven dit dus in termen van de dichtheid.

De massa $M {\displaystyle M}$ van een bol kan worden geschreven als:

M={\frac {4\pi \rho _{M}R^{3}}{3}}

met

R {\displaystyle R}

de straal van het zware object.

En overeenkomstig dus ook:

m={\frac {4\pi \rho _{m}r^{3}}{3}}

met

r {\displaystyle r}

de straal van de satelliet.

We substitueren nu deze massa's in de vergelijking voor de Rochelimiet, waarbij $4\pi /3$ wegvalt:

d=r\left({\frac {2\rho _{M}R^{3}}{\rho _{m}r^{3}}}\right)^{1/3}

wat vereenvoudigd kan worden tot de uitdrukking voor de Rochelimiet:

d=R\left(2\,{\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{\frac {1}{3}}

Vloeibare satellieten

[bewerken |brontekst bewerken]

Een meer correcte aanpak om de Rochelimiet te berekenen houdt rekening met de vervorming van satellieten. Een extreem voorbeeld is een vloeibare satelliet die door de getijden altijd met dezelfde kant naar het zware object staat:Synchrone rotatie. Hierbij zou elke kracht die op de satelliet werkt de satelliet vervormen. De satelliet worden dan vervormd tot eenprolate sferoïde.

Deze berekening is complex en kan niet exact worden opgelost. Édouard Roche heeft zelf de volgende numerieke oplossing voor de Rochelimiet gevonden:

d\approx 2{,}44\,R\left({\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{1/3}

Tegenwoordig is met computers een nauwkeurigere oplossing te vinden:

d\approx 2{,}423\,R\left({\frac {\rho _{M}}{\rho _{m}}}\right)^{1/3}\left({\frac {(1+{\frac {m}{3M}})+{\frac {c}{3R}}(1+{\frac {m}{M}})}{1-c/R}}\right)^{1/3}

met $c/R$ deoblaatheid (afgeplatheid) van het zware object.

De Rochelimiet in bepaalde gevallen

[bewerken |brontekst bewerken]

De tabel hieronder laat de gemiddelde dichtheid en de equatoriale straal voor bepaalde objecten in hetzonnestelsel zien.

Centraal object	Dichtheid (kg/m³)	Straal (m)
Zon	1400	695.000.000
Jupiter	1330	71.500.000
Aarde	5515	6.376.500
Maan	3340	1.737.400

Met deze data kunnen de Rochelimieten voor starre en vloeibare lichamen makkelijk berekend worden. De gemiddelde dichtheid vankometen is ongeveer500 kg/m³.

De tabel hieronder geeft de Rochelimieten uitgedrukt in meters en de straal van het centrale object. De daadwerkelijke Rochelimiet hangt van de flexibiliteit van de satelliet af en ligt ergens tussen twee uitersten (d.i. de Rochelimieten voor starre en vloeibare satellieten) die hieronder gegeven worden.

Lichaam	Satelliet	Rochelimiet (star)		Rochelimiet (vloeibaar)
Lichaam	Satelliet	Afstand (m)	R	Afstand (m)	R
Aarde	Maan	9.495.665	1,49	18.261.459	2,86
Aarde	Komeet	17.883.432	2,80	34.392.279	5,39
Zon	Aarde	554.441.389	0,80	1.066.266.402	1,53
Zon	Jupiter	890.745.427	1,28	1.713.024.931	2,46
Zon	Maan	655.322.872	0,94	1.260.275.253	1,81
Zon	Komeet	1.234.186.562	1,78	2.373.509.071	3,42

Als het centrale (zware) lichaam minder dan de helft van de dichtheid van de satelliet heeft, is de Rochelimiet voor starre lichamen kleiner dan het centrale lichaam. De twee lichamen zullen dan botsen voordat de Rochelimiet wordt bereikt. De Zon-Aarde Rochelimiet geeft aan dat de Aarde met de Zon zou botsen voordat ze desintegreert door getijdenkrachten.

Hoe dicht staan de manen van het zonnestelsel bij hun Rochelimieten? De tabel hieronder laat van alle binnenste satellieten hun baanstraal gedeeld door beide Rochelimieten zien. Merk op dat vooralNaiad misschien heel dicht bij haar daadwerkelijke Rochelimiet staat.

Centraal object	Satelliet	Baanstraal vs. Rochelimiet
Centraal object	Satelliet	(star)	(vloeibaar)
Zon	Mercurius	104:1	54:1
Aarde	Maan	41:1	21:1
Mars	Phobos	172%	89%
Mars	Deimos	451%	233%
Jupiter	Metis	186%	93%
	Adrastea	220%	110%
	Amalthea	228%	114%
	Thebe	260%	129%
Saturnus	Pan	174%	85%
	Atlas	182%	89%
	Prometheus	185%	90%
	Pandora	185%	90%
	Epimetheus	198%	97%
Uranus	Cordelia	155%	79%
	Ophelia	167%	86%
	Bianca	184%	94%
	Cressida	192%	99%
Neptunus	Naiad	140%	72%
	Thalassa	149%	77%
	Despina	153%	78%
	Galatea	184%	95%
	Larissa	220%	113%
Pluto	Charon	14:1	7.2:1

Zie ook

[bewerken |brontekst bewerken]

Rochelob
Spaghettificatie (een nogal extreme vorm van getijdenvervorming)

Referenties

[bewerken |brontekst bewerken]

Édouard Roche:La figure d'une masse fluide soumise à l'attraction d'un point éloigné, Acad. des sciences de Montpellier, Vol. 1 (1847-50) p. 243

Externe link

[bewerken |brontekst bewerken]

Gedetailleerde afleiding van de formules om de Rochelimiet te berekenen

Overgenomen van "https://nl.wikipedia.org/w/index.php?title=Rochelimiet&oldid=70225857"

[8]ページ先頭

©2009-2025 Movatter.jp