양자장론

파인만 도형의 예 (전자와양전자의쌍소멸로 인한중간자 생성)

대칭 시공간 병진 대칭 로런츠 군 푸앵카레 군 등각 대칭 이산 대칭 전하 켤레 대칭 (C) 반전성 (P) 시간 역전 대칭 (T) 기타 게이지 이론 초대칭 대칭 깨짐 자발 대칭 깨짐 골드스톤 보손 힉스 메커니즘 변칙

도구 기본 개념 전파 인자 윅 정리 (표준 순서) LSZ 축약 공식 상관 함수 양자화 정준 양자화 경로 적분 산란 이론 산란 행렬 만델스탐 변수 섭동 이론 파인만 도형 질량껍질 가상 입자 조절과재규격화 파울리-빌라르 조절 차원 조절 최소뺄셈방식 재규격화군 유효 이론 (유효 작용) 게이지 이론 공변미분 파데예프-포포프 유령 BRST 대칭 워드-다카하시 항등식

이론 장난감 모형 사승 상호작용 콜먼-와인버그 모형 시그마 모형 베스-추미노 모형 게이지 이론 양자 전기역학 양-밀스 이론 양자 색역학 전기·약 이론 표준 모형 대통일 이론 대통일 이론 페체이-퀸 이론 시소 메커니즘 최소 초대칭 표준 모형 테크니컬러

학자 초기 학자 위그너 마요라나 바일 전자기력 디랙 슈윙거 도모나가 파인만 다이슨 강한 상호작용 유카와 겔만 그로스 폴리처 윌첵 약한 상호작용 양전닝 리정다오 난부 글래쇼 살람 와인버그 고바야시 마스카와 힉스 앙글레르 재규격화 펠트만 엇호프트 윌슨

v t e

양자장론에서최소뺄셈방식(最小-方式, minimal subtraction scheme, 기호 MS)과수정 최소뺄셈방식(修正最小-方式, modified minimal subtraction scheme, 기호MS)은재규격화를 할 때, 관측 가능한 값(상관함수 등)에 관계없이,차원 조절로 생기는 형식적인극만을 없애는재규격화 방식이다. 차원 조절과 같이 사용하면 이론적으로는 용이하나, 실험적 관측값과의 대응은 복잡하다.

헤라르뒤스 엇호프트^[1]와스티븐 와인버그^[2] 가 독립적으로 1973년에 도입하였다.

모든 양자장론은 재규격화가 필요하다. 재규격화에는 여러 방식이 있는데, 이에 따라 이론이 다루는 각종 상수의 정의가 달라진다.조절을 하면, 이론에 있는 상수는 대개 무한으로 발산한다. 이 때,차원 조절을 쓰면 발산하는 정도를 차원${\displaystyle ϵ=2-d/2}$의 역으로 기술할 수 있다. 재규격화를 하려면, 이 발산하는 항을 역항(逆項, counterterm)을 도입하여 없앤다. 이 때, 최소뺄셈방식은 발산하는 항${\displaystyle A/ϵ}$에 대해 역항${\displaystyle -A/ϵ}$를 도입하여, 오직 발산하는 항만 없앤다. (이름의 "최소"는 이를 뜻한다.)

차원 조절을 하면감마 함수로 인해 대개 발산항${\displaystyle 1/ϵ}$ 이외에${\displaystyle -\gamma +\ln 4\pi }$꼴의 항이 생긴다 (${\displaystyle \gamma }$는오일러-마스케로니 상수). 그래서${\displaystyle A(1/ϵ-\gamma +\ln 4\pi )}$ 꼴의 항을 역항${\displaystyle -A(1/ϵ-\gamma +\ln 4\pi )}$로 없애는 경우, 이를 수정 최소뺄셈방식이라고 부른다.

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