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Loi de rayonnement de Wien

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Un article de Wikipédia, l'encyclopédie libre.

Ne doit pas être confondu avecLoi du déplacement de Wien.

Comparaison de différentes lois de rayonnement (Rayleigh-Jeans, Wien et Planck). Les lois dePlanck et deRayleigh-Jeans s'accordent bien aux plus basses fréquences. Les lois de Planck et de Wien s'accordent bien aux plus hautes fréquences.

Laloi du rayonnement de Wien caractérise la dépendance durayonnement du corps noir à lalongueur d'onde. Il s'agit d'une formule théorique proposée parWilhelm Wien en 1896, qui rend compte des conséquences de laloi du déplacement de Wien et de laloi de Stefan-Boltzmann sur le spectre d'émission du corps noir.

Description

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Dans sa forme donnée par Wien en 1896, elle s'écrit^[1] :

\phi _{\lambda }={\frac {c_{1}}{\lambda ^{5}}}{\frac {1}{e^{\frac {c_{2}}{\lambda T}}}}

avec

$\,\phi _{\lambda }$ :exitance énergétique monochromatique (W m⁻²) ;
λ : longueur d'onde (m) ;
$\textstyle c_{1}=2\pi hc^{2}$ = 3,741 771 852... × 10⁻¹⁶ W m² sr⁻¹ (première constante de rayonnement) ;
$\textstyle c_{2}={\frac {hc}{k_{B}}}$ = 0,014 387 768 77... m K (deuxième constante de rayonnement) ;
T : température en kelvin (K).

Cette loi possède un maximum donné par :

\lambda _{\text{max}}={\frac {2,8987685...\,10^{-3}}{T}}

Contrairement à laloi de Planck, elle fournit des valeurs fausses pour les grandes longueurs d'onde. En outre, elle implique que l'intensité de rayonnement soit limitée avec l'augmentation de la température, ce que contredit également l'expérience.

Max Planck remédia à cela en 1900, en proposant l'expression suivante :

\phi _{\lambda }={\frac {c_{1}}{\lambda ^{5}}}{\frac {1}{e^{\frac {c_{2}}{\lambda T}}-1}}

Planck remplaça ce qui était jusque là des constantes empiriques c₁ et c₂ par des constantes naturelles : laconstante de Boltzmann, lavitesse de la lumière dans le vide et une nouvelle constanteh nomméeconstante de Planck.